WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


Pages:     || 2 | 3 | 4 |
ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО СВЯЗИ ГОУВПО «ПОВОЛЖСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ТЕЛЕКОММУНИКАЦИЙ И ИНФОРМАТИКИ» В.П. КУБАНОВ ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ИЗЛУЧАТЕЛИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН Рекомендовано методическим советом ГОУВПО «Поволжский государственный университет телекоммуникаций и информатики» в качестве учебного пособия для студентов, обучающихся по специальностям «Системы связи с подвижными объектами», «Радиосвязь, радиовещание и телевидение», «Защищенные системы связи».

Самара 2010 УДК.621.396.6 Рецензент:

декан факультета заочного обучения, доктор физико-математических наук, профессор кафедры «Основы конструирования и технологии радиотехнических систем» ГОУВПО ПГУТИ О.В. Осипов У ч е б н о е п о с о б и е Кубанов В.П.

Элементарные излучатели электромагнитных волн. — Самара:

ПГУТИ, 2010.– 40 с., ил.

Излагаются основные сведения по структуре электромагнитного поля элементарных излучателей в дальней зоне. Для фиксированной системы координат рассматриваются различные ориентации излучателей в пространстве.

Приводятся условия ряда задач для самостоятельного решения. Все задачи, как правило, с ответами. В качестве примера приводится подробное решение двух задач.

Формулируются вопросы и задания для самоконтроля качества усвоения материала.

ГОУВПО ПГУТИ Кубанов В.П.

СОДЕРЖАНИЕ 4 ВВЕДЕНИЕ ………………………………………………………..

5 1. ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬ …..

5 1.1. Определение ………………………………………………… 5 1.2. Структура поля в дальней зоне ……………………………… 1.3. Средняя плотность потока энергии, мощность и сопротив7 ление излучения ……………………………………………… 10 1.4. Коэффициент направленного действия ……………………..

1.5. Обобщение определения элементарного электрического из11 лучателя ……………………………………………………….

13 2. ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ МАГНИТНЫЕ ИЗЛУЧАТЕЛИ ……….

13 2.1. Определение …………………………………………………..

14 2.2. Элементарный щелевой излучатель ………………………… 2.3. Элементарная электрическая рамка ………………………….

3. ЭЛЕМЕНТ ГЮЙГЕНСА ………………………………………..

3.1. Определение …………………………………………………..

3.2. Структура поля и направленные свойства ………………….

3.3. Коэффициент направленного действия ……………………..

4. ЗАДАЧИ ДЛЯ САМОСТОЯТЕЛЬНОГО РЕШЕНИЯ ……… 4.1. О размерностях некоторых физических величин электромагнитного поля ……………………………………………….

4.2. Задачи ………………………………………………………….

5. ВОПРОСЫ И ЗАДАНИЯ ДЛЯ САМОПРОВЕРКИ………….

ЛИТЕРАТУРА …………………………………………………… ВВЕДЕНИЕ Учебное пособие «Элементарные излучатели электромагнитных волн» написано для студентов специальностей «Системы подвижной радиосвязи», «Радиосвязь, радиовещание и телевидение», «Защищенные системы связи». В учебных планах этих специальностей имеются дисциплины, связанные с изучением электромагнитных полей и волн, антенно-фидерных устройств.

Изучение полей элементарных излучателей (элементарного электрического излучателя, физических реализаций элементарного магнитного излучателя, элемента Гюйгенса) крайне важно для понимания процесса излучения электромагнитных волн реальными антеннами. Дело в том, что в теории антенн широко используется метод суперпозиции, сводящийся к разбиению антенны на элементарные излучатели и последующему суммированию их полей.

Ученое пособие можно разделить на три части. В первой части (разделы 1-3) Излагаются основные сведения по структуре поля элементарных электрических излучателей в дальней зоне. При этом для фиксированной системы координат рассматриваются различные ориентации излучателей в пространстве.

Особое внимание уделяется нахождению значений модуля напряженности электрического и магнитного полей в расчетной точке, а также пояснению принципа формирования направленных свойств — амплитудных характеристик (диаграмм) направленности.

Во второй части (раздел 4) приводятся условия ряда задач для самостоятельного решения. Для всех задач, как правило, приведены ответы. Две задачи полностью решены и не потому, что задачи сложны для решения — это скорее пример (иллюстрация) оформления решения и иллюстрация целесообразности использования программного продукта Mathad.

Наконец, в третьей части дается материал для самоконтроля качества усвоения темы. Самостоятельны ответы на вопросы и выполнение заданий поможет подготовиться к промежуточной аттестации (зачеты, экзамены), проводимой как в традиционной форме, так и форме тестирования.

Учебное пособие может быть использовано при подготовке бакалавров по направлению «Телекоммуникации» и «Инфокоммуникационные технологии и системы связи», а также бакалавров и специалистов радиотехнических направлений и специальностей. Содержание пособия направлено на формирование необходимых профессиональных компетенций в сферах деятельности: сервисно-эксплуатационной, расчетно-проектной и экспериментальноисследовательской.

1. ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ИЗЛУЧАТЕЛЬ 1.1. Определение Элементарным электрическим излучателем называется короткий по сравнению с длиной волны провод ( ), по которому течет гармонический электрический ток = эcos, амплитуда и фаза которого одинаковы в любой точке провода (рис. 1.1а). Заметим, что поперечные размеры провода должны быть намного меньше его длины. Такая модель излучателя является, по существу, идеализированной, удобной для анализа излучающей системы, так как практическое создание излучателя с неизменной по всей длине амплитудой и фазой тока невозможно. Однако диполь Герца (рис. 1.1б) оказывается весьма близким по своим свойствам к элементарному излучателю. Благодаря металлическим шарам, которые обладают значительной емкостью, амплитуда тока слабо изменяется вдоль проводника.



Элементарный Распределение электрический амплитуды излучатель тока вдоль Диполь излучателя Герца Источник напряжения l Iэ а) б) Рис.1.Сложные проводящие тела, обтекаемые токами, можно считать как бы состоящими из множества элементарных электрических излучателей. Такая возможность вытекает из того, что каково бы ни было распределение амплитуды и фазы тока по проводящему телу, в пределах отрезка их можно принять неизменными. При определении поля, создаваемого этими токами, можно воспользоваться принципом суперпозиции, т.е. рассматривать его как сумму полей элементарных излучателей.

1.2. Структура поля в дальней зоне Задача нахождения векторов напряженности электрического и магнитного полей и, возбуждаемых током, протекающим по поверхности элементарного электрического излучателя, решается строго с помощью известных методов электродинамики [1], [2]. Характерным для векторов поля является их тока i Направление сложная зависимость от расстояния между излучателем и точкой, в которой определяется поле (точкой наблюдения). Такое обстоятельство послужило причиной условного разделения всего пространства, в котором находится излучатель, на три зоны: ближнюю, промежуточную и дальнюю. Ближняя зона соответствует условию 1 ( = 2 — волновое число или фазовый коэффициент, – длина волны в свободном пространстве). Дальняя или волновая зона (эту зону иногда называют зоной излучения) соответствует условию 1.

Очевидно, что промежуточная зона находится между ближней и дальней зонами.

Для практики радиосвязи, радиовещания и телевизионного вещания особый интерес представляет дальняя зона. Последнее вовсе не означает, что поле ближней и промежуточной зоны не представляет практического интереса. Наоборот — многие задачи электромагнитной совместимости радиоэлектронных средств, задачи электромагнитной экологии решаются на основе исследования структуры поля реальных излучателей именно в этих зонах.

Рассмотрим элементарный электрический излучатель, ориентированный в сферической системе координат так, как это показано на рис. 1.2.

В произвольной точке М, находящейся в дальней зоне, учитываются только две составляющих напряженности электрического и магнитного полей = 0 и = 0, комплексные амплитуды которых определяются по формулам:

Z M H E r Y O X Рис.1. = 0 = 0 0э 2 sin -, (1.1) = 0 = 0 э 2 sin -, (1.2) где э – амплитуда тока в излучателе;

– длина излучателя;

– расстояние от излучателя до точки наблюдения;

– длина волны;

– угол между осью излучателя и направлением на точку наблюдения;

0 = 0 0 = 120 = 377 Ом – характеристическое сопротивление свободного пространства.

Векторы и перпендикулярны направлению распространения волны и тангенциальны к сферическому волновому фронту. Излучаемая электромагнитная волна имеет линейную поляризацию и обладает отличными от нуля составляющим и. Следовательно, в течение одного периода колебания векторы и остаются параллельными некоторым прямым линиям [1].

Мгновенное значение вектора Пойнтинга (вектор на рис. 1.2) определяется известным выражением =.

1.3. Средняя плотность потока энергии, мощность и сопротивление излучения Зная структуру поля, можно найти очень важные характеристики элементарного электрического излучателя [1]:

– среднее (во времени — за период) значение плотности потока энергии (среднее значение вектора Пойнтинга) ср = 0 2W0, (1.3) – мощность излучения 2 = 402 э, (1.4) – сопротивление излучения = 2 3 0. (1.5) 1.4. Направленные свойства Обе составляющих поля прямо пропорциональны синусу угла, между осью излучателя и радиусом-вектором из начала координат в рассматриваемую точку пространства и не зависят от угла. Вдоль своей оси ( = 0) и ( = 180) излучатель не создает поля — и равны нулю, так как sin 0 = sin 180 = 0. Максимальное поле наблюдается в направлении нормали к оси излучателя в экваториальной плоскости. Здесь = 90, sin 90 = 1, а множители 0э 2 в (1.1) и э 2 в (1.2) не зависят от угловых координат. Следовательно, элементарный электрический излучатель — это простейшая антенна, обладающая направленными свойствами.

Выражение,, входящее в (1.1), можно записать в виде трех множителей: постоянного, не зависящего от направления на точку наблюдения (А = 0э 2), множителя, зависящего от направления на точку наблюдения sin, и фазового множителя -. С учетом этого формулы (1.1) и (1.2) примут вид:

= 0 sin -, (1.6) = 0 0 sin -. (1.7) Функция = Asin при фиксированном расстоянии определяет зависимость значений напряженности поля от угловой координаты, т.е. является характеристикой направленности элементарного электрического излучателя в меридиональной плоскости. Заметим, что = Asin определяет не только значение, но и фазу напряженности поля, так как при переходе функции через нуль меняется е знак, что соответствует скачку фазы напряженности поля на 180. Поэтому модуль функции () = sin — амплитудная характеристика направленности элементарного электрического излучателя в меридиональной плоскости. Значение напряженности поля связано с амплитудной характеристикой направленности соотношением = () = sin.

(1.8) Когда речь идет о направленных свойствах антенн, то интересуются характером зависимости напряженности поля от направления на точку наблюдения, а не абсолютным значением напряженности поля. Поэтому обычно используют понятие нормированной, т.е. отнесенной к максимальному значению, амплитудной характеристики направленности. Для элементарного электрического излучателя = () () = sin sin = sin так как sin = 1. Максимальное значение нормированной амплитудной характеристики направленности всегда равно единице.





Графическое изображение нормированной амплитудной характеристики направленности называют нормированной амплитудной диаграммой направленности антенны. Пространственная нормированная амплитудная диаграмма направленности, изображаемая в виде некоторой поверхности, представляет собой объемную фигуру. Построение такой диаграммы сложно. На практике обычно пользуются плоскостными амплитудными диаграммами направленности, изображающими зависимость значений напряженности поля от направления в одной из двух главных плоскостей. Главными плоскостями для элементарного электрического излучателя (рис. 1.2) будут: любая меридиональная плоскость, проходящая через ось излучателя, например, плоскости,,, а также экваториальная плоскость, перпендикулярная оси излучателя и проходящая через его середину. В рассматриваемом случае меридиональная плоскость является – плоскостью, а экваториальная — – плоскостью.

Нормированная амплитудная диаграмма направленности элементарного электрического излучателя в меридиональной плоскости = sin в полярной системе координат изображена на рис. 1.3а. В экваториальной плоскости = 90 амплитудная диаграмма направленности = = 1 не зависит от угла (следствие осевой симметрии излучателя) и является окружностью (рис. 1.3б). Нормированные амплитудные диаграммы направленности элементарного электрического излучателя, построенные в декартовой системе координат, изображены на рис. 1.4а (меридиональная плоскость) и на рис. 1.4б (экваториальная плоскость). Элементарный электрический излучатель имеет пространственную амплитудную диаграмму направленности, в виде тороида. Его поверхность образована вращением фигуры («восьмерки»), приведенной на рис. 1.3а, вокруг оси. На рис. 1.5 показана часть тороида в области пространства 90 270.

Z F() F ( ) Y 1,0,5 0, 1,X а) б) Рис.1.F ( ) F ( ) 1,1,0,0, 0 0 0 0 0 90 1800 270 0 90 1800 270 а) б) Рис. 1.Z F(,) Y X Рис.1.В случае, кода излучатель ориентирован вдоль оси OX (рис. 1.6а) или вдоль оси OY (рис. 1.6б), структура поля в дальней зоне будет характеризоваться составляющими = 0 + 0, = 0 + 0.

Z Z M M Y O Y r r O X X а) б) Рис. 1.Модули комплексных амплитуд отдельных составляющих при ориентации излучателя вдоль оси Х или оси Y определяются соотношениями:

= cos cos, = sin ;

– рис. 1.6а, (1.9) = 0 sin, = 0 cos cos = cos sin, = cos ;

– рис. 1.6б. (1.10) = 0 cos, = 0 cos sin Модули полных векторов через их составляющие определяются соотношениями:

2 2 2 = +, = +.

(1.11) 1.5. Коэффициент направленного действия Элементарный электрический излучатель является слабонаправленной антенной, но, тем не менее, обеспечивающим пространственное перераспределение плотности потока энергии по сравнению с воображаемой абсолютно ненаправленной (изотропной) антенной. Степень пространственного перераспределения плотности потока энергии характеризуется коэффициентом направленного действия (КНД). Известно, что КНД является отношением среднего значения плотности потока энергии, создаваемого в некоторой точке с координатами, направленной антенной (напр(, )), к среднему значению плотности поср тока энергии, создаваемого в этой же точке изотропной антенной (изотр). При ср этом должно соблюдаться условие равенства мощностей, излучаемых направленной и изотропной антеннами Рнапр = Ризотр. Формализованное представле ние для КНД, вытекающее из его определения, имеет вид, = напр(, ) изотр. (1.12) ср ср В свободном пространстве напр(, ) определяется из выражения (1.3) с ср использованием (1.1) напр(, ) = 2W0 = 0э 2 sin 20. (1.13) ср Значение изотр можно определить через мощность излучения (1.4) и ср площадь поверхности усреднения — сферы радиуса :

2 изотр = 42 = 402 э 42. (1.14) ср Подстановка (1.13) и (1.14) в (1.12) позволяет получить = 1,5 sin2.

Здесь функция sin2 является квадратом нормированной амплитудной характеристики элементарного электрического излучателя. Если нет специальной оговорки, то под КНД обычно понимается его максимальное значение 0 =, которое имеет место в направлении, совпадающем с максимумом нормированной амплитудной характеристики направленности. В случае элементарного электрического излучателя (рис. 1.2) оно соответствует = 90, когда sin = 1, и поэтому 0 = = 1,5.

1.6. Обобщение определения элементарного электрического излучателя Пусть элементарный электрический излучатель представляет собой элемент длинного провода, обладающего идеальной проводимостью (рис. 1.7а).

Линейный размер элемента по-прежнему удовлетворяет условию. В соответствии с граничными условиями [1], [2] на границе раздела «идеальный проводник (провод) — диэлектрик (свободное пространство)» тангенциальная составляющая вектора равна нулю, а тангенциальная составляющая вектора определяется значением плотности поверхностного тока. Действительно, поэ скольку = 0, а 0 — единичный вектор, совпадающий с нормалью к э боковой поверхности излучателя (рис.1.7б), то =. В то же время известно э [1], что = э, где э — амплитуда тока провода, — периметр поперечного э сечения провода. Направление вектора совпадает с осью излучателя. Вектор ориентирован по периметру сечения. На рис. 1.7б в качестве примера обоэ значены три точки — 1, 2 и 3, в которых показаны векторы и. Составляющая вектора, нормальная к поверхности излучателя, равна нулю. Картина магнитных и электрических силовых линий элементарного электрического излучателя показана на рис. 1.7в.

Pages:     || 2 | 3 | 4 |










© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.